第222节 (第1/2页)

    果然！

    是新的数学！

    当然这才显得合理。

    因为任何已知的数学工具，一众被这个命题所吸引的数学家们早已经尝试过了，根本不可能解决这个问题。

    但超螺旋空间代数？

    这个跨度是不是太大了？

    “好了，理解了这些数学概念，现在我们就可以将杨-米尔斯方程进行变化了，就好像大家所熟悉的傅里叶变化。这一步非常简单，原杨-米尔斯方程在超螺旋代数空间里的变化式如下：

    [ d_mu f^{munu} alpha nabla_mu（beta f^{munu}）= j^nu ]。”

    ……

    台下一众数学大牛们，呆呆的看着大屏幕上的推导过程。

    其中许多人似乎重新找回了曾经上学时的感觉。

    唯一的问题是，绝大多数人已经过了学习的年纪，接受新知识的能力明显下降的厉害，台上的乔泽也完全没有照顾这些老人家的想法，不止是下笔飞快，能用一句话讲完的东西，他也懒得再多补充一句。

    至于今天参会的诸多学生，大脑还很年轻，本该能跟上节奏，问题又在于知识储备严重不足。

    虽然超螺旋空间代数是个全新的代数领域，但这一代数领域是建立在前人的代数几何知识基础之上的。

    如果不对希伯尔特空间、量子力学中描述系统的哈密顿量、拓扑物态学、拓扑绝缘体等等学科有深入了解，同样也很难理解超螺旋空间代数里的这些所谓“简单概念”。

    尤其是关于超高维计算的部分，在超螺旋空间代数中进行高阶乘法运算极为抽象。

    遗憾的是，乔泽或许是极为优秀的学者，但显然并不是一位称职的教授，他甚至压根就没理会过台下一众人是否能听懂他讲的东西。

    “接下来就是关于超螺旋空间代数的几个重要公式，首先是超螺旋导数的泰勒展开，我们假设（d）是超螺旋代数空间中的超螺旋导数操作，那么对于任意光滑函数（f），超螺旋导数泰勒展开可以写为：

    [ f（x  delta x）= f（x）  df（x）delta x  frac{1}{2} d^2f（x）（delta x）^2  ldots ]

    在这里（d^2）表示超螺旋导数的二阶。由此，我们可以计算出场强张量的超螺旋展开：

    考虑超螺旋代数空间中的规范场（a^mu），其场强张量为（f^{munu}= d^mu a^nu - d^nu a^mu）。则场强张量的超螺旋展开可以表示为：

    [ f^{munu}（x）= f^{munu}_0（x）  d f^{munu}_0（x）delta x  frac{1}{2} d^2 f^{munu}_0（x）（delta x）^2  ldots ]

    这里，（f^{munu}_0）是规范场的初始场强张量。接下来则是超螺旋空间的曲率张量展开，考虑超螺旋代数空间的曲率张量（r），它可以表示为超螺旋导数的交换子。则曲率张量的展开可以写为：

    [ r（x）= r_0（x）  dr_0（x）delta x  frac{1}{2} d^2r_0（x）（delta x）^2  ldots ]

    重点来了，（r_0）是超螺旋代数空间的初始曲率张量，接下来就是根据这些公式对超螺旋场进行微分操作，从而得到这一个结果：

    [ df（x）=lim_{delta x o 0}frac{f（x  delta x）- f（x）}{delta x}]……”

    唰唰唰……

    乔泽在黑板上飞快的写下着一连串的展开公式时，台下终于变得不再安静。

    “神呐……我要抗议！难道就不能讲慢点？”

    当第一个人开始突然叫出声，立刻引来了诸多附和声。

    “不对，这根本不是讲得快或慢的问题！要让人理解这种全新的数学体系，就不该直接用难度如此高的例题！应该从易到难！”

    “是啊，难道不能先用几个简单的例子？为什么直接就分析杨-米尔斯方程？为什么不能从单变量非线性方程开始？”

    有人不顾规则直接咆哮出声，也有人趁着这个机会开始窃窃私语。

    “丹尼尔，你懂了吗？”

    “我觉得这样的报告会对我们这样年纪的人来说并不公平！”

    “好吧，那么……爱德华？”

    “数学懂与不懂之间只有一线之隔，我的建议是，先把这些过程拍下来。”

    必须得承认，这个回答非常严谨。

    “不至于，我会找组委会要一份录像的，我相信这不难。”

    “嗨，彼得，你是我们中间最年轻的……”

    “嗯……好像明白了一些，建议从空间特性入手去理解他所说的。”

    “好吧！但我觉得最重要的还是结果！